Результаты сравнительного моделирования электромагнитных процессов тремя методами показывают хорошее совпадение значений задержек сигналов в межсоединениях и амплитуд перекрестных помех (погрешность 3%) в широком диапазоне длин (от 0,05 до 0,8 м) межсоединений и фронтов (от 0,05 до 2,0 нс) импульсов [264, 301, 302].
На рис. 2.30 представлены графики зависимостей затрат машинного времени Тм на моделирование печатной платы (см. рис. 2.20) методом нормальных волн в частотной и временной областях, а также методом пошагового продвижения во времени от длины линий. Моделирование проводилось на ЭВМ Pentium II 200 МГц.

Метод продвижения во времени основывается на аппроксимации частных производных в уравнениях (2.21) и (2.22) конечными разностями. Дискретизация по пространственной координате X эквивалентна некоторой аппроксимации межсоединений цепью с сосредоточенными параметрами. Пример такой цепи для трехпроводной линии передачи, то есть при N=2, приведен на рис. 2.25. Каждый сигнальный проводник заменен последовательностью Т-образных звеньев, взаимные связи между проводниками учтены введением индуктивных, резистивных и емкостных элементов связи, а также элементов гальванической связи. Каждое звено аппроксимирует участок межсоединения длиной X.

Рассмотрим метод функций Грина. Как уже отмечалось анализ произвольных нелинейных нагружающих цепей (инерционных или безынерционных) может в общем случае выполняться только во временной области. С другой стороны, анализ линий с потерями (а также линий с частотно-зависимыми параметрами) должен проводиться в частотной области. Поэтому для объединения обоих случаев, т. е. для разработки метода анализа линий с потерями, нагруженных произвольными нелинейными цепями, необходимо иметь возможность для объединения решений в обеих областях. Поскольку линия передачи является линейной цепью, ее можно полностью описать во временной области функциями Грина, которые, в свою очередь, получаются в результате анализа в частотной области.

В качестве примера использования метода нормальных волн в частотной области приведем результаты моделирования печатной платы, изображенной на рис. 2.20, на генераторном и нагрузочном концах активного и пассивного межсоединений (рис. 2.23).
Данный метод реализован в программных комплексах, использованных при анализе межсоединений многокристальных БИС [2], БИС субнаносекундного диапазона [152] и полосковых линий печатных плат [140].