Иными словами, для этих волн Ex=0 и Hx=0. Строго говоря, при наличии неоднородных диэлектриков и (или) потерь в межсоединениях волны, распространяющиеся по линии, не могут быть волнами типа ТЕМ. В общем случае это гибридные или смешанные волны, то есть волны, которые представляют собой некоторую комбинацию ТЕ- и ТМ-волн; для них Ex0 и Hx0. Однако при максимальных поперечных размерах межсоединений, достаточно малых по сравнению с длиной волны для представляющей интерес составляющей наивысшей частоты, продольные составляющие напряженности поля будут много меньше поперечных составляющих. Поэтому такие гибридные волны можно
аппроксимировать квази-ТЕМ-волнами. При анализе межсоединений конструктивов будем полагать, что в линии происходит распространение только квази-ТЕМ-волн. Распространение квази-ТЕМ-волн можно исследовать либо с помощью теории поля, то есть на основе уравнений Максвелла, либо с помощью теории цепей с распределенными параметрами. Для межсоединений с низкими потерями на не слишком высоких частотах (соответствует нашему случаю) оба подхода дают практически одинаковые результаты.
Считаем электрические параметры межсоединений, рассматриваемые
в разделе 2.1, известными, то есть будем полагать, что известны следующие (N×N)-матрицы: матрица [L] погонных индуктивностей, матрица [R] погонных сопротивлений, матрица [B] погонных коэффициентов электростатической индукции и матрица [G] погонных проводимостей. Заметим, что элементы матрицы [B] часто называют емкостными коэффициентами, однако эти коэффициенты не равны собственным и взаимным емкостям между проводниками, поэтому термин “емкостный коэффициент” может ввести
в заблуждение. Напомним, что собственная емкость k-го проводника равна сумме коэффициентов электростатической индукции k-й строки матрицы [B], тогда как взаимная емкость между k-м и i-м проводниками равна коэффициенту Bki матрицы [B], взятому с обратным знаком. Заметим, что взаимные емкости всегда положительны, тогда как недиагональные коэффициенты матрицы [B] всегда отрицательны.