В этих уравнениях собственные (Rkk) и взаимные (Rkl, kl) сопротивления обусловлены потерями в проводниках, собственные (Lkk) и взаимные (Lkl, kl) индуктивности определяют наводимую ЭДС, обусловленную электромагнитной индукцией, собственные (Gkk) и взаимные (Gkl, kl) проводимости обусловлены потерями в диэлектриках, а собственные (Bkk) и взаимные (Bkl, kl) коэффициенты электростатической индукции обусловлены электростатическими эффектами. Следует отметить, что уравнения (2.19) и (2.20) справедливы только для линии, параметры которой не зависят от частоты. Если это условие не соблюдается, то межсоединение должно описываться более сложными уравнениями.
Уравнения (2.19) и (2.20) можно представить в более простой форме, если использовать векторную форму записи. Таким образом, вместо (2.19) и (2.20) запишем матричные уравнения, где [V(x)] и [I(x)] – соответственно векторы комплексных напряжений и токов линии;
[Z]=[R]+j[L] и [Y]=[G]+j[B] - матрицы погонных импедансов и полных проводимостей. Заметим, что последние выражения для матриц [Z] и [Y] допускают изменения элементов матриц [R] и [G], а также матриц [L] и [B] с изменением частоты.