Общей формы для этих уравнений нет, так как они зависят от вида нагружающих цепей. Заметим также, что обычно предполагается, что нагружающие цепи взаимосвязаны только через межсоединения, то есть предполагается, что другого схемного элемента, связывающего обе нагружающие цепи, нет.
Если нагружающие цепи состоят из независимых генераторов и линейных инвариантных во времени резисторов, то напряжения и токи линии удовлетворяют следующим граничным условиям:
[V(0,t)]=[VG(t)] – [RG][ i(0,t)], (2.25)
[V(D,t)]=[VL(t)] – [RL][ i(D,t)], (2.26)
где [RG] – матрица сопротивлений генераторной цепи; [RL] – матрица сопротивлений нагружающей цепи; [VG(t)] и [VL(t)] – векторы напряжений холостого хода соответственно генераторной и нагружающей цепей. Предполагается, что генераторы могут быть на обоих концах линии, которые лишь условно названы генераторными и нагрузочными концами.
В частотной области граничные условия, аналогичные условиям (2.25) и (2.26), можно записать и для более сложных нагружающих цепей, состоящих из произвольно соединенных между собой линейных элементов (резисторов, конденсаторов, катушек индуктивности) и генераторов. В этом случае имеем
[V(0)]=[VG] – [ZG][ I(0)], (2.27)
[V(D)]=[VL] + [ZL][ I(D)], (2.28)
где [VG] и [VL] – векторы комплексных напряжений холостого хода обеих нагружающих цепей; [ZG] и [ZL] – матрицы импедансов этих цепей.